一、研究背景
（一）微带缝隙天线
微带天线的概念由G. A. Dcschamps教授在1953年提出， 20世纪50年代至60年代的近20年里，对此研究很少。到20世纪70年代初期，随着微带传输线理论模型和敷铜介质基片光刻技术发展，制造出一批有多种设计结构的微带天线【1】。
微带贴片天线，是微带天线的典型代表，如图1所示。可将微带贴片天线视为一段微带传输线，该传输线的长度是Lp，宽度为 Wp，并且该传输线是终端开路的。天线在馈电后将在贴片与接地板之间激励电磁场，当介质基板的厚度 hp远小于空气中的波长时，可以将沿着介质基板厚度z 轴方向的电场看作是恒定的，而只有沿着 y轴方向的电场是变化的。微带贴片天线内部电场分布如图2 所示。
图1 微带贴片天线模型
图2 微带贴片天线内部电场分布
在宽度为Wp的两条边上，由于电场矢量的方向和缝隙的外法线矢量的方向都相反，由右手螺旋定则可以得到，两条边上的磁流朝向同一方向，磁流辐射的电场将在 z 轴方向叠加，且电场是同相的，则在此处的辐射电场为最大值。由于场强随着偏离 z轴方向角度 theta; 的增加而减小，则叠加场将依次减小形成边射阵。沿着每条 Lp边的磁流方向相反，辐射场在 xoz面上相互抵销；两条Lp边的磁流方向也相反，辐射场在 yoz面上相互抵销。在其它方向上，这些磁流的辐射电场虽然不能完全相互抵消，但是由于这部分的能量远小于主辐射场的能量，可以忽略这部分电场的影响。电场和等效磁流分布如图3 所示【2】。
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